਀㰀䠀䔀䄀䐀㸀 ਀㰀吀䤀吀䰀䔀㸀㄀⸀㌀⸀㌀㰀⼀吀䤀吀䰀䔀㸀 ਀㰀䈀伀䐀夀㸀 ਀㰀䄀栀爀攀昀㴀∀搀漀挀㌀㈀⸀栀琀洀∀㸀ἀ䀄㔄㐄䬄㐄䌄䤄〄伄㰄⼀愀㸀 Следующая਀㰀䄀栀爀攀昀㴀∀椀渀搀攀砀⸀栀琀洀氀∀㸀℀㸄㐄㔄䀄㘄〄㴄㠄㔄㰄⼀愀㸀

਀㰀䠀㐀愀氀椀最渀㴀∀挀攀渀琀攀爀∀㸀 ꜀㄀⸀㌀⸀㌀⸀ ἀ䀄㠄㈄㔄㐄㔄㴄㠄㔄㼀䀄㸄㠄㜄㈄㸄㬄䰄㴄㸄㤄䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄䄀㠄㬄㨀㐀〄㴄㴄㸄㰄䌄䘀㔄㴄䈄䀄䌄㰀⼀䠀㐀㸀 ਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀䔀䴀㸀☀㔄㴄䈄䀄㸄㰄㼀䀄㠄㈄㔄㐄㔄㴄㠄伄㰄⼀䔀䴀㸀㰀䔀䴀㸀䌀㰀⼀䔀䴀㸀㴀〄㜄㸄㈄㔄㰄䈀㸄䜄㨄䌄Ⰴ ㈀㨀㸄䈄㸄䀄㸄㤄㄀䌄㐄㔄㰄䄀䜄㠄䈄〄䈄䰄㼀䀄㠄㬄㸄㘄㔄㴄㴄䬄㰄㌀㬄〄㈄㴄䬄㤄㈀㔄㨄䈄㸄䀄䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄⸄㰀⼀倀㸀

Теорема о параллельном переносе ਀䄀㠄㬄䬄⸄㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀䔀䴀㸀℀㠄㬄䌄Ⰴ 㴀㔄㰀㔄㴄伄伄㔀億㐀㔄㤄䄄䈄㈄㠄伄㴀〄　㄄䄄㸄㬄丄䈄㴄㸄䈀㈄㔄䀄㐄㸄㔄䈀㔄㬄㸄Ⰴ 㰀㸄㘄㴄㸄 перенести параллельно в произвольный центр приведения, но, при этом, надо ਀㼀䀄㠄䄄㸄㔄㐄㠄㴄㠄䈄䰄㼀〄䀄䌄䄀㰀㸄㰄㔄㴄䈄㸄㰄Ⰴ 䀀〄㈄㴄䬄㰄㰀㸄㰄㔄㴄䈄䌄䄀㠄㬄䬄㸀䈄㴄㸄䄄㠄䈄㔄㬄䰄㴄㸄㔀億㴀㸄㈄㸄㤄䈀㸄䜄㨄㠄 приложения (центра приведения).

਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀䔀䴀㸀᐀㸄㨄〄㜄〄䈄㔄㬄䰄䄄䈄㈄㸄⸄㰀⼀䔀䴀㸀 ἀ䌄䄄䈄䰄㐀〄㴄〄䄀㠄㬄〄㰀䔀䴀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀䄀㰀⼀匀唀䈀㸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀 приложенная в точке A ( Рис.35). Затем возьмем систему, состоящую из силы ਀㰀䔀䴀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀䈀㰀⼀匀唀䈀㸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀Ⰰ приложенной в произвольной точке B, равную по модулю силе ਀㰀䔀䴀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀 F_A, ਀ 㔀㤄㼀〄䀄〄㬄㬄㔄㬄䰄㴄㸄㤄㠀㸀㐄㠄㴄〄㨄㸄㈄㸄䄀㴀㔄㤄㴀〄㼄䀄〄㈄㬄㔄㴄㴄㸄㤄Ⰴ 㠀Ⰴ кроме того, возьмем пару с векторным моментом M = ਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䴀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀䈀㰀⼀匀唀䈀㸀⠀㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀䄀㰀⼀匀唀䈀㸀⤀⸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀 Очевидно, что главные векторы и главные моменты относительно точки B ਀ 㰀⼀䔀䴀㸀䴀䈄㠄䔄䄀㠄䄄䈄㔄㰄䀀〄㈄㴄䬄⸄ ∀㸄㌄㐄〄Ⰴ 䄀㸄㌄㬄〄䄄㴄㸄䈀㔄㸄䀄㔄㰄㔄㸀㄄䴀㨄㈄㠄㈄〄㬄㔄㴄䈄㴄㸄䄄䈄㠄 Ⰰ рассматриваемые системы сил эквивалентны. Теорема доказана. Заметим, что ਀ 㼀㬄㸄䄄㨄㸄䄄䈄䰄㐀㔄㤄䄄䈄㈄㠄伄㼀〄䀄䬄㬀㔄㘄㠄䈄㈀㼀㬄㸄䄄㨄㸄䄄䈄㠄䄀㠄㬄䬄㰀䔀䴀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀 F_A и точки B; модуль ਀ 㼀〄䀄䬄㰄渀漀戀爀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀㰀䔀䴀㸀⼀㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䴀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀䈀㰀⼀匀唀䈀㸀㰀⼀䔀䴀㸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀⠀㰀䔀䴀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀䄀㰀⼀匀唀䈀㸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀⤀⼀㴀㰀䔀䴀㸀䘀㰀匀唀䈀㸀䄀㰀⼀匀唀䈀㸀栀㰀⼀䔀䴀㸀⸀㰀⼀渀漀戀爀㸀㰀⼀倀㸀
਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀∀㔄㸄䀄㔄㰄〄㸀㼀䀄㠄㈄㔄㐄㔄㴄㠄㠄䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄䄀㠄㬄㨀 главному вектору и главному моменту. Произвольная пространственная ਀ 䄀㠄䄄䈄㔄㰄〄䄀㠄㬄䴀㨄㈄㠄㈄〄㬄㔄㴄䈄㴄〄㸀㐄㴄㸄㤄䄀㠄㬄㔄Ⰴ 㼀䀄㠄㬄㸄㘄㔄㴄㴄㸄㤄㈀㼀䀄㸄㠄㜄㈄㸄㬄䰄㴄㸄㈀䬄㄄䀄〄㴄㴄㸄㰄䘀㔄㴄䈄䀄㔄 приведения C и равной главному вектору системы и одной паре, момент которой ਀ 䀀〄㈄㔄㴄㌀㬄〄㈄㴄㸄㰄䌄㰀㸄㰄㔄㴄䈄䌄䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄㸀䈄㴄㸄䄄㠄䈄㔄㬄䰄㴄㸄䘀㔄㴄䈄䀄䌄㼀䀄㠄㈄㔄㐄㔄㴄㠄伄䌀 ⠀䀀㠄䄄⸄㌀㘀⤀⸀㰀⼀䔀䴀㸀㰀⼀倀㸀 ਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀䔀䴀㸀᐀㸄㨄〄㜄〄䈄㔄㬄䰄䄄䈄㈄㸄⸄㰀⼀䔀䴀㸀 ἀ䌄䄄䈄䰄㐀〄㴄〄䄀㠄䄄䈄㔄㰄〄䄀㠄㬄 ( F₁,F₂,...,਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀渀㰀⼀匀唀䈀㸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀⤀⸀ Возьмем силу ਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀攀焀甀䌀㰀⼀匀唀䈀㸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀Ⰰ㼀䀄㠄㬄㸄㘄㔄㴄㴄䌄丄㈀㼀䀄㸄㠄㜄㈄㸄㬄䰄㴄㸄㤄䈀㸄䜄㨄㔄 C и равную главному вектору заданной системы ( ਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀㄀㰀⼀匀唀䈀㸀Ⰰ㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀㈀㰀⼀匀唀䈀㸀Ⰰ⸀⸀⸀Ⰰ F_n), и пару с моментом M_equC, равным главному моменту заданной ਀䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄䄀㠄㬄㸀䈄㴄㸄䄄㠄䈄㔄㬄䰄㴄㸄䈀㸄䜄㨄㠄㰀䔀䴀㸀䌀㨀㰀⼀䔀䴀㸀
਀ 㰀琀愀戀氀攀戀漀爀搀攀爀㴀∀　∀ 眀椀搀琀栀㴀∀㘀　─∀㸀 ਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀攀焀甀䌀㰀⼀匀唀䈀㸀㴀 ∑F_k;
਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䴀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀攀焀甀Ⰰ䌀㰀⼀匀唀䈀㸀㴀 ∑ M_C(F_k) = ਀ 　㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀 ⸀ (3.4)਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀 ∀〄㨄㨀〄㨄㌀㬄〄㈄㴄䬄㤄㈀㔄㨄䈄㸄䀄䄀㠄㬄䬄䀀〄㈄㔄㴄䄀〄㰄㸄㤄 силе, а главный момент пары равен моменту пары, то в силу теоремы об ਀䴀㨄㈄㠄㈄〄㬄㔄㴄䈄㴄㸄䄄䈄㠄䄀㠄䄄䈄㔄㰄䄀㠄㬄㼀㸄㬄䌄䜄〄㔄㰄㰀䔀䴀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀 (F₁,F₂,..., ਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀渀㰀⼀匀唀䈀㸀⤀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀 Ḁ•㰀䔀䴀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀攀焀甀䌀㰀⼀匀唀䈀㸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀㠀㼀〄䀄䌄䄀㰀㸄㰄㔄㴄䈄㸄㰄 ਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䴀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀攀焀甀䌀㰀⼀匀唀䈀㸀⸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀㰀⼀倀㸀
Если система сил плоская и центр приведения С лежит в плоскости сил, то система сил эквивалентна одной силе਀ ⴀ ㌀㬄〄㈄㴄㸄㰄䌄㈀㔄㨄䈄㸄䀄䌄䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄㠀㸀㐄㴄㸄㤄㼀〄䀄㔄Ⰴ 㰀㸄㰄㔄㴄䈄㨀㸄䈄㸄䀄㸄㤄䀀〄㈄㔄㴄㌀㬄〄㈄㴄㸄㰄䌄㰀㸄㰄㔄㴄䈄䌄䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄Ⰴ 䀀〄㈄㴄㸄㰄䌄　㬄㌄㔄㄄䀄〄㠄䜄㔄䄄㨄㸄㤄䄀䌄㰄㰄㔄㰀㸄㰄㔄㴄䈄㸄㈄㈀䄄㔄䔄䄀㠄㬄㸀䈄㴄㸄䄄㠄䈄㔄㬄䰄㴄㸄䘀㔄㴄䈄䀄〄㼀䀄㠄㈄㔄㐄㔄㴄㠄伄䌀⸀㰀⼀倀㸀 ਀㰀琀爀㸀㰀琀搀眀椀搀琀栀㴀∀㄀　　─∀ 愀氀椀最渀㴀∀洀椀搀搀氀攀∀㸀㰀䔀䴀㸀 M_equC = ∑ M_C (F_k).਀㰀⼀琀搀㸀㰀琀搀愀氀椀最渀㴀∀爀椀最栀琀∀㸀⠀㌀⸀㐀愀⤀㰀⼀琀搀㸀㰀⼀琀爀㸀㰀⼀琀愀戀氀攀㸀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀 ∀㔄㸄䀄㔄㰄〄㐀㸄㨄〄㜄〄㴄〄⸄ ἀ㸄䀀〄㈄㔄㴄䄄䈄㈄䌄 ⠀㌀⸀㐀⤀ ㈀㠄㐄㠄㰄Ⰴ 䜀䈄㸄㌀㬄〄㈄㴄䬄㤄㈀㔄㨄䈄㸄䀄㴀㔄㜀〄㈄㠄䄄㠄䈄㸀䈄䘀㔄㴄䈄䀄〄㼀䀄㠄㈄㔄㐄㔄㴄㠄伄⸄ 㰀⼀倀㸀 ਀ ਀㰀⼀䈀伀䐀夀㸀 ਀਀