਀㰀䠀吀䴀䰀㸀 ਀㰀䠀䔀䄀䐀㸀㰀吀䤀吀䰀䔀㸀㄀⸀㌀⸀㈀㰀⼀吀䤀吀䰀䔀㸀 ਀㰀䈀伀䐀夀㸀 ਀㰀䄀栀爀攀昀㴀∀搀漀挀㌀㄀⸀栀琀洀∀㸀ἀ䀄㔄㐄䬄㐄䌄䤄〄伄㰄⼀愀㸀 Следующая਀㰀䄀栀爀攀昀㴀∀椀渀搀攀砀⸀栀琀洀氀∀㸀℀㸄㐄㔄䀄㘄〄㴄㠄㔄㰄⼀愀㸀

਀㰀䠀㐀愀氀椀最渀㴀∀挀攀渀琀攀爀∀㸀 ꜀㄀⸀㌀⸀㈀⸀∀㔄㸄䀄㠄㠄㼀〄䀄㰀⼀䠀㐀㸀 ਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀 ᠀䄄㼄㸄㬄䰄㜄䌄伄㐀㸄㨄〄㜄〄㴄㴄䌄丄䈀㔄㸄䀄㔄㰄䌄Ⰴ 㼀㸄㬄䌄䜄㠄㰄㈀〄㘄㴄䬄㔄䈀㔄㸄䀄㔄㰄䬄 ⴀ 䄀㬄㔄㐄䄄䈄㈄㠄伄⸄㰀⼀倀㸀

Теорема 1. Пара сил ਀㴀㔄㠀㰄㔄㔄䈄䀀〄㈄㴄㸄㐄㔄㤄䄄䈄㈄䌄丄䤄㔄㤄㰄⼀䔀䴀㸀 ⸀㰀⼀倀㸀

Доказательство. Согласно (2.1) ਀㌀㬄〄㈄㴄䬄㤄㈀㔄㨄䈄㸄䀄㼀〄䀄䬄䀀〄㈄㔄㴄㴀䌄㬄丄Ⰴ 　㌀㬄〄㈄㴄䬄㤄㈀㔄㨄䈄㸄䀄㸀㐄㴄㸄㤄䄀㠄㬄䬄䀀〄㈄㔄㴄䴀䈄㸄㤄䄀㠄㬄㔄⸄ Поэтому на основании теоремы об эквивалентности пара не эквивалентна одной силе. ਀᠀䈄〄㨄Ⰴ 㼀〄䀄䌄㴀㔄㬄䰄㜄伄㜀〄㰄㔄㴄㠄䈄䰄㸀㐄㴄㸄㤄䄀㠄㬄㸄㤄⸄ 㰀䔀䴀㸀ἀ〄䀄〄Ⰴ 㨀〄㨄㠀䄀㠄㬄〄Ⰴ 㔀䄄䈄䰄 самостоятельный, первичный элемент .

਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀∀㔄㸄䀄㔄㰄〄㈀⸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀䔀䴀㸀᐀㈄㔄㼀〄䀄䬄 эквивалентны, если равны их векторные моменты

਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀䔀䴀㸀᐀㸄㨄〄㜄〄䈄㔄㬄䰄䄄䈄㈄㸄⸄㰀⼀䔀䴀㸀 ℀㸄㌄㬄〄䄄㴄㸄 ⠀㈀⸀㈀⤀ 㠀䈀㔄㸄䀄㔄㰄㔄Ⰴ ㈀䬄䀄〄㘄㔄㴄㴄㸄㤄㈀ (1.17) , главный момент пары равен векторному моменту пары. Так как по условию ਀ 䈀㔄㸄䀄㔄㰄䬄㈀㔄㨄䈄㸄䀄㴄䬄㔄㰀㸄㰄㔄㴄䈄䬄㐀㈄䌄䔄㼀〄䀄䀀〄㈄㴄䬄Ⰴ 䈀㸄䀀〄㈄㴄䬄㠀䔄㌀㬄〄㈄㴄䬄㔄㰀㸄㰄㔄㴄䈄䬄⸄ ጀ㬄〄㈄㴄䬄㔄 векторы всех пар равны, так как каждый из них равен нулю. В силу теоремы об ਀ 䴀㨄㈄㠄㈄〄㬄㔄㴄䈄㴄㸄䄄䈄㠄䴀䈄㠄㼀〄䀄䬄䴀㨄㈄㠄㈄〄㬄㔄㴄䈄䬄Ⰴ 䜀䈄㸄㠀䈀䀄㔄㄄㸄㈄〄㬄㸄䄄䰄㐀㸄㨄〄㜄〄䈄䰄⸄ 㰀⼀倀㸀

Из этой теоремы получим как следствия следующие теоремы, справедливость которых обусловлена тем, что главные моменты пар остаются неизменными.

਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀∀㔄㸄䀄㔄㰄〄㈀Ⰰ　⸄㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀䔀䴀㸀ἀ〄䀄䌄Ⰴ 㴀㔄㴀〄䀄䌄䠄〄伄㔀億㐀㔄㤄䄄䈄㈄㠄伄㴀〄䈀㈄㔄䀄㐄㸄㔄䈀㔄㬄㸄Ⰴ 㰀㸄㘄㴄㸄㼀㔄䀄㔄㴄㸄䄄㠄䈄䰄㠀㜄㸀㐄㴄㸄㤄㼀㬄㸄䄄㨄㸄䄄䈄㠄㈀ другую, ей параллельную плоскость.

਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀∀㔄㸄䀄㔄㰄〄㈀Ⰰ㄀㰄⼀匀吀刀伀一䜀㸀⸀㰀䔀䴀㸀 ᐀㈄㔄㼀〄䀄䬄㈀㼀㬄㸄䄄㨄㸄䄄䈄㠄䴀㨄㈄㠄㈄〄㬄㔄㴄䈄㴄䬄Ⰴ 㔀䄄㬄㠄䀀〄㈄㴄䬄㠀䔄㰀㸄㰄㔄㴄䈄䬄Ⰴ㰀⼀䔀䴀㸀㠀㬄㠄Ⰴ 㠀㴄〄䜄㔄㌀㸄㈄㸄䀄伄Ⰴ 㼀〄䀄䌄㰀㸄㘄㴄㸄㜀〄㰄㔄㴄㠄䈄䰄䴀㨄㈄㠄㈄〄㬄㔄㴄䈄㴄㸄㤄㼀〄䀄㸄㤄Ⰴ действующей в той же плоскости и имеющей одинаковые с первой парой направление вращения и модуль момента пары.

਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀ἀ䀄㠄㰄㔄䜄〄㴄㠄㔄⸄㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀 ሀ㔄㬄㠄䜄㠄㴄䌄䄀㠄㬄䬄㼀〄䀄䬄㰄䔀䴀㸀䘀㰀⼀䔀䴀㸀㰀㸄㘄㴄㸄 изменить, но так, чтобы произведение F h не изменилось. Например, если ਀㰀㸄㐄䌄㬄䰄䄀㠄㬄䬄㰀䔀䴀㸀䘀㰀⼀䔀䴀㸀䌀㈄㔄㬄㠄䜄㠄䈄䰄㈀㌀䀀〄㜄〄Ⰴ 䈀㸄㼀㬄㔄䜄㸄㰀䔀䴀㸀栀㰀⼀䔀䴀㸀 надо уменьшить в 3 раза. ਀ ∀〄㨄㠄㰄㸀㄄䀄〄㜄㸄㰄Ⰴ 㴀㔄㰀㔄㴄伄伄㐀㔄㤄䄄䈄㈄㠄伄㼀〄䀄䬄㴀〄䈀㈄㔄䀄㐄㸄㔄䈀㔄㬄㸄Ⰴ 㔀億㰀㸄㘄㴄㸄㼀㸄㈄㸄䀄〄䜄㠄㈄〄䈄䰄㠀㼀㔄䀄㔄㰄㔄䤄〄䈄䰄㈀䄀㸄㔄㤄㼀㬄㸄䄄㨄㸄䄄䈄㠄Ⰴ 㰀㔄㴄伄䈄䰄㼀㬄㔄䜄㸄㼀〄䀄䬄Ⰴ 㰀㔄㴄伄䈄䰄㰀㸄㐄䌄㬄䰄䄀㠄㬄㼀〄䀄䬄Ⰴ но все это при условии сохранения неизменными модуля момента пары F h и направления вращения пары.

਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀㴀㴀㴀∀㔄㸄䀄㔄㰄〄㌀⸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀䔀䴀㸀℀㠄䄄䈄㔄㰄〄㼀〄䀄Ⰴ 䀀〄䄄㼄㸄㬄㸄㘄㔄㴄㴄䬄䔄㈀㼀㔄䀄㔄䄄㔄㨄〄丄䤄㠄䔄䄄伄㼀㬄㸄䄄㨄㸄䄄䈄伄䔄Ⰴ эквивалентна одной паре, векторный момент которой равен сумме векторных моментов ਀㈀䄄㔄䔄䄀㸄䄄䈄〄㈄㬄伄丄䤄㠄䔄㼀〄䀄㨄㰀⼀䔀䴀㸀 ਀㰀琀愀戀氀攀戀漀爀搀攀爀㴀∀　∀ 眀椀搀琀栀㴀∀㄀　　─∀㸀 M = ਀ ᄀ•㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䴀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀欀㰀⼀匀唀䈀㸀⸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀 (3.1) ਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀䔀䴀㸀 ᐀㸄㨄〄㜄〄䈄㔄㬄䰄䄄䈄㈄㸄⸄㰀⼀䔀䴀㸀 ሀ㸄㜄䰄㰄㔄㰄㼀〄䀄䌄䄀㰀㸄㰄㔄㴄䈄㸄㰄 M=∑ M_k, где਀ 㰀䔀䴀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䴀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀欀㰀⼀匀唀䈀㸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀 ⴀ векторный момент k-й пары (k = 1,2,...).਀ Так как главный момент пары равен её векторному моменту, то имеем равенство главных моментов заданной системы пар и взятой нами одной пары.਀ ጀ㬄〄㈄㴄䬄㔄㈀㔄㨄䈄㸄䀄䬄Ⰴ 㨀〄㨄㈀㔄㬄㠄䜄㠄㴄䬄䀀〄㈄㴄䬄㔄㴀䌄㬄丄Ⰴ 䈀〄㨄㘄㔄䀀〄㈄㴄䬄⸄ ∀㔄㸄䀄㔄㰄〄㐀㸄㨄〄㜄〄㴄〄⸄㰀⼀倀㸀
Еcли система пар плоская, то все векторные ਀㰀㸄㰄㔄㴄䈄䬄㼀〄䀄㰀㸄㘄㴄㸄䀀〄䄄㼄㸄㬄㸄㘄㠄䈄䰄㈀㐄㸄㬄䰄㸀㐄㴄㸄㤄㼀䀄伄㰄㸄㤄Ⰴ 㼀㔄䀄㼄㔄㴄㐄㠄㨄䌄㬄伄䀄㴄㸄㤄㼀㬄㸄䄄㨄㸄䄄䈄㠄 пар, а тогда, как известно, векторное суммирование можно заменить ਀　㬄㌄㔄㄄䀄〄㠄䜄㔄䄄㨄㠄㰄⸄ ἀ㸄㬄䌄䜄〄㔄㰄㨄㰀䔀䴀㸀䄀㠄䄄䈄㔄㰄〄㼀〄䀄Ⰴ 䀀〄䄄㼄㸄㬄㸄㘄㔄㴄㴄䬄䔄㈀㸀㐄㴄㸄㤄㼀㬄㸄䄄㨄㸄䄄䈄㠄Ⰴ эквивалентна одной паре, момент которой равен алгебраической сумме моментов всех ਀䄀㸄䄄䈄〄㈄㬄伄丄䤄㠄䔄㼀〄䀄㨄㰀⼀䔀䴀㸀㰀⼀倀㸀 ਀㰀琀爀㸀㰀琀搀眀椀搀琀栀㴀∀㄀　　─∀ 愀氀椀最渀㴀∀洀椀搀搀氀攀∀㸀㰀䔀䴀㸀䴀㴀ᄀ•䴀㰀匀唀䈀㸀欀㰀⼀匀唀䈀㸀 ⸀㰀⼀䔀䴀㸀㰀⼀琀搀㸀㰀琀搀愀氀椀最渀㴀∀爀椀最栀琀∀㸀⠀㌀⸀㄀Ⰰ愀⤀㰀⼀琀搀㸀㰀⼀琀爀㸀㰀⼀琀愀戀氀攀㸀 ਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀∀㔄㸄䀄㔄㰄〄㐀⸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀䔀䴀㸀 ᐀㬄伄䀀〄㈄㴄㸄㈄㔄䄄㠄伄䈀㈄㔄䀄㐄㸄㌄㸄䈀㔄㬄〄㼀㸄㐄㐀㔄㤄䄄䈄㈄㠄㔄㰄䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄㼀〄䀄Ⰴ 䀀〄䄄㼄㸄㬄㸄㘄㔄㴄㴄䬄䔄㈀ пересекающихся плоскостях, необходимо и достаточно, чтобы векторная сумма моментов этих пар равнялась нулю:
਀㰀琀愀戀氀攀戀漀爀搀攀爀㴀∀　∀ 眀椀搀琀栀㴀∀㄀　　─∀㸀
਀ ᄀ•㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䴀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀欀㰀⼀匀唀䈀㸀⸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀㴀　 (3.2)
਀ ਀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀 ᐀㸄㨄〄㜄〄䈄㔄㬄䰄䄄䈄㈄㸄䴀䈄㸄㤄䈀㔄㸄䀄㔄㰄䬄㈀㔄䄄䰄㰄〄㼀䀄㸄䄄䈄㸄 получается из теоремы 3. Частным случаем теоремы 4 является теорема: для ਀䀀〄㈄㴄㸄㈄㔄䄄㠄伄䈀㈄㔄䀄㐄㸄㌄㸄䈀㔄㬄〄㼀㸄㐄㐀㔄㤄䄄䈄㈄㠄㔄㰄䄀㠄䄄䈄㔄㰄䬄㼀〄䀄Ⰴ 䀀〄䄄㼄㸄㬄㸄㘄㔄㴄㴄䬄䔄㈀㸀㐄㴄㸄㤄 плоскости, необходимо и достаточно, чтобы алгебраическая сумма моментов этих пар ਀䀀〄㈄㴄伄㬄〄䄄䰄㴀䌄㬄丄㨄㰀⼀䔀䴀㸀㰀⼀倀㸀 ਀㰀琀爀㸀㰀琀搀眀椀搀琀栀㴀∀㄀　　─∀ 愀氀椀最渀㴀∀洀椀搀搀氀攀∀㸀㰀䔀䴀㸀ᄀ•䴀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀匀唀䈀㸀欀㰀⼀匀唀䈀㸀⸀㰀⼀䔀䴀㸀㴀　
(3.2a)
਀
Теорема о векторном моменте ਀㈀㔄㨄䈄㸄䀄㴄㸄㤄䄀䌄㰄㰄䬄䄀㠄㬄 ⠀䈀㔄㸄䀄㔄㰄〄 ሀ〄䀄㠄㴄䰄㸄㴄〄⤄⸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀䔀䴀㸀ሀ㔄㨄䈄㸄䀄㴄䬄㤄㰀㸄㰄㔄㴄䈄㈀㔄㨄䈄㸄䀄㴄㸄㤄 суммы произвольной пространственной системы сил относительно любой точки равен ਀䄀䌄㰄㰄㔄㈀㔄㨄䈄㸄䀄㴄䬄䔄㰀㸄㰄㔄㴄䈄㸄㈄㈀䄄㔄䔄䄀㬄〄㌄〄㔄㰄䬄䔄䄀㠄㬄㸀䈄㴄㸄䄄㠄䈄㔄㬄䰄㴄㸄䈀㸄㤄㘀㔄䈀㸄䜄㨄㠄㨄㰀⼀䔀䴀㸀㰀⼀倀㸀 ਀㰀琀爀㸀㰀琀搀眀椀搀琀栀㴀∀㄀　　─∀ 愀氀椀最渀㴀∀洀椀搀搀氀攀∀㸀㰀䔀䴀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀 M_A(਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀猀甀洀㰀⼀匀唀䈀㸀⤀ 㴀 ᄀ" M_A(F_k).਀ 㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀⸀㰀⼀琀搀㸀㰀琀搀愀氀椀最渀㴀∀爀椀最栀琀∀㸀⠀㌀⸀㌀⤀㰀⼀琀搀㸀㰀⼀琀爀㸀㰀⼀琀愀戀氀攀㸀
Доказательство. Дано, что F_sum਀ Ḁ•⠀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀㄀㰀⼀匀唀䈀㸀Ⰰ F₂,...,਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀渀㰀⼀匀唀䈀㸀⤀ Ⰰ 䈀㸄㔀䄄䈄䰄㸀㐄㴄〄䄀㠄㬄〄䴀㨄㈄㠄㈄〄㬄㔄㴄䈄㴄〄㜀〄㐄〄㴄㴄㸄㤄䄀㠄䄄䈄㔄㰄㔄䄀㠄㬄⸄ В силу теоремы об эквивалентности главные моменты этих систем равны. А так как главный момент суммарной силы относительно ਀ 㬀丄㄄㸄㤄䈀㸄䜄㨄㠄䀀〄㈄㔄㴄㰀㸄㰄㔄㴄䈄䌄䴀䈄㸄㤄䄀㠄㬄䬄㸀䈄㴄㸄䄄㠄䈄㔄㬄䰄㴄㸄䈀㸄㤄㘀㔄䈀㸄䜄㨄㠄Ⰴ 䈀㸄㰀⼀倀㸀
਀㰀琀爀㸀㰀琀搀眀椀搀琀栀㴀∀㄀　　─∀ 愀氀椀最渀㴀∀洀椀搀搀氀攀∀㸀㰀䔀䴀㸀㰀匀吀刀伀一䜀㸀 M_A(਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀猀甀洀㰀⼀匀唀䈀㸀⤀ 㴀 ᄀ" M_A(F_k).਀ 㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀⸀㰀⼀琀搀㸀㰀⼀琀爀㸀㰀⼀琀愀戀氀攀㸀㰀倀愀氀椀最渀㴀∀氀攀昀琀∀㸀∀㔄㸄䀄㔄㰄〄㐀㸄㨄〄㜄〄㴄〄⸄㰀⼀倀㸀
В частности, если имеем плоскую систему сил и центр моментов A находится в плоскости этих сил,਀ 䈀㸄㈀䄄㔄㈀㔄㨄䈄㸄䀄㴄䬄㔄㰀㸄㰄㔄㴄䈄䬄㄀䌄㐄䌄䈄䀀〄䄄㼄㸄㬄㸄㘄㔄㴄䬄㈀㐄㸄㬄䰄㸀㐄㴄㸄㤄㼀䀄伄㰄㸄㤄Ⰴ 㼀㔄䀄㼄㔄㴄㐄㠄㨄䌄㬄伄䀄㴄㸄㤄㼀㬄㸄䄄㨄㸄䄄䈄㠄䄀㠄㬄Ⰴ 㠀㈀㔄㨄䈄㸄䀄㴄㸄㔄䄀䌄㰄㰄㠄䀄㸄㈄〄㴄㠄㔄㜀〄㰄㔄㴄伄㔄㰄　㬄㌄㔄㄄䀄〄㠄䜄㔄䄄㨄㠄㰄㨄㰀⼀倀㸀

਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䴀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀䄀㰀⼀匀唀䈀㸀⠀ F_sum) = ∑਀ 㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䴀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀䄀㰀⼀匀唀䈀㸀⠀㰀猀瀀愀渀猀琀礀氀攀㴀∀吀䔀堀吀ⴀ䐀䔀䌀伀刀䄀吀䤀伀一㨀漀瘀攀爀氀椀渀攀∀㸀䘀㰀⼀猀瀀愀渀㸀㰀匀唀䈀㸀欀㰀⼀匀唀䈀㸀⤀⸀ . (3.3a)
਀ 㰀倀愀氀椀最渀㴀∀樀甀猀琀椀昀礀∀㸀 ᠀䈄〄㨄Ⰴ㰀䔀䴀㸀㰀㸄㰄㔄㴄䈄䄀䌄㰄㰄〄䀄㴄㸄㤄䄀㠄㬄䬄 произвольной плоской системы сил относительно любой точки в плоскости этих сил ਀䀀〄㈄㔄㴄　㬄㌄㔄㄄䀄〄㠄䜄㔄䄄㨄㸄㤄䄀䌄㰄㰄㔄㰀㸄㰄㔄㴄䈄㸄㈄㈀䄄㔄䔄䄀㬄〄㌄〄㔄㰄䬄䔄䄀㠄㬄㸀䈄㴄㸄䄄㠄䈄㔄㬄䰄㴄㸄䈀㸄㤄㘀㔄 точки. ਀㰀⼀倀㸀㰀⼀䔀䴀㸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀匀吀刀伀一䜀㸀㰀⼀䔀䴀㸀㰀⼀䔀䴀㸀 ਀㰀⼀䈀伀䐀夀㸀 ਀਀