਀㰀䠀䔀䄀䐀㸀 ਀㰀洀攀琀愀 栀琀琀瀀ⴀ攀焀甀椀瘀㴀∀䌀漀渀琀攀渀琀ⴀ吀礀瀀攀∀ 挀漀渀琀攀渀琀㴀∀琀攀砀琀⼀栀琀洀氀㬀 挀栀愀爀猀攀琀㴀甀琀昀ⴀ㠀∀⼀㸀 ਀㰀⼀䠀䔀䄀䐀㸀 ਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀㰀匀倀䄀一  style="mso-spacerun: yes">   §и           ਀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀⼀䈀㸀㰀⼀倀㸀

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀䈀 猀琀礀氀攀㴀∀洀猀漀ⴀ戀椀搀椀ⴀ昀漀渀琀ⴀ眀攀椀最栀琀㨀 渀漀爀洀愀氀∀㸀㰀匀倀䄀一  style="COLOR: black">Внешние силы.
Обычно ਀㸀㄄䨄㔄㨄䈄 䀀〄䄄䜄㔄䈄〄 䀀〄䄄䄄㰄〄䈄䀄㠄㈄〄㔄䈄䄄伄 㠀㜄㸄㬄㠄䀄㸄㈄〄㴄㴄㸄 㸀䈄 㸀㨄䀄䌄㘄〄丄䤄㠄䔄 㔀㌄㸄 䈀㔄㬄Ⰴ 㐀㔄㤄䄄䈄㈄㠄㔄 㘀㔄  послед­них на него заменяют силами, которые принято называть внешними. ਀℀㠄䄄䈄㔄㰄䌄 ㈀㴄㔄䠄㴄㠄䔄 䄀㠄㬄 ᐀†㜀〄㐄〄㴄㴄䬄䔄 㠀 䀀㔄〄㨄䘄㠄㤄 䄀㈄伄㜄㔄㤄Ⰴ 㼀䀄㠄㬄㸄㘄㔄㴄㴄䬄䔄 㨀 䀀〄䄄䄄㰄〄䈄䀄㠄㈄〄㔄㰄㸄㰄䌄  телу и составляю­щих равновесную систему, называют ਀㰀䤀㸀㴀〄㌄䀄䌄㜄㨄㸄㤄⸄㰀⼀䤀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀匀倀䄀一  style="FONT-FAMILY: Arial; mso-bidi-font-family: 'Times New Roman'">

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀 㔄〄㨄䘄㠄㠄 㸀㼄䀄㔄㐄㔄㬄伄丄䈄 㠀㜄 䌀䀄〄㈄㴄㔄㴄㠄㤄  равновесия, записан­ных в соответствии с законами статики. Применимость этих ਀㜀〄㨄㸄㴄㸄㈄ 㸀㄄㔄䄄㼄㔄䜄㠄㈄〄㔄䈄䄄伄 㼀䀄㠄㴄☄猀栀礀㬀䘀㠄㼄㸄㰄 㸀䈄㈄㔄䀄㐄㔄㈄〄㴄㠄伄 㠀 㼀䀄㠄㴄䘄㠄☄猀栀礀㬀㼀㸄㰄 㴀〄䜄〄㬄䰄㴄䬄䔄  размеров. Сог­ласно принципу отвердевания равновесие реального тела ਀㼀㸄㐄 㐀㔄㤄䄄䈄㈄㠄㔄㰄 ㈀㴄㔄䠄㴄㠄䔄 䄀㠄㬄 㴀㔄 㴀〄☄猀栀礀㬀䀀䌄䠄㠄䈄䄄伄Ⰴ 㔀䄄㬄㠄 㸀㴄㸄 䄀䈄〄㴄㔄䈄  ㄄☄猀栀礀㬀䄀㸄㬄丄䈄㴄㸄  твердым телом. Сог­ласно принципу начальных размеров перемещения в ਀㼀䀄㔄☄猀栀礀㬀㐀㔄㬄〄䔄 䌀㼄䀄䌄㌄㸄䄄䈄㠄 㴀〄䄄䈄㸄㬄䰄㨄㸄 㰀〄㬄䬄 㼀㸄 䄀䀄〄㈄㴄㔄㴄㠄丄 䄀 䀀〄㜄㰄㔄䀄〄☄猀栀礀㬀㰀㠄 䄀〄㰄㸄㌄㸄  тела, что ими мож­но при составлении уравнений равновесия ਀㼀䀄㔄㴄㔄㄄䀄㔄䜄䰄⸄㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀匀倀䄀一  style="FONT-FAMILY: Arial; mso-bidi-font-family: 'Times New Roman'">

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀ሀ㴄㔄䠄㴄㠄㔄 䄀㠄㬄䬄 㰀㸄㌄䌄䈄 ㄀䬄䈄䰄 㸀㄄䨄㔄㰄㴄䬄㰄㠄 㠀  поверхностными. К объемным  тяжести рассматриваемого эле­мента ਀㨀㸄㴄䄄䈄䀄䌄㨄䘄㠄㠄Ⰴ 䄀㠄㬄䬄 㠀㴄㔄䀄䘄㠄㠄Ⰴ ㈀㸄㜄㴄㠄㨄〄丄䤄㠄㔄 㼀䀄㠄 㔀㌄㸄 䌀䄄㨄㸄䀄㔄㴄㴄㸄㰄 㐀㈄㠄㘄㔄㴄㠄㠄㰄⼀匀倀䄀一㸀㰀匀倀䄀一  style="COLOR: red">.    

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀㰀匀倀䄀一  style="mso-spacerun: yes">Поверхностные силы приложены к участкам ਀㼀㸄㈄㔄䀄䔄㴄㸄䄄䈄㠄 㠀 䔀〄䀄〄㨄䈄㔄䀄㠄㜄䌄丄䈄 㴀㔄㼄㸄䄄䀄㔄㐄䄄䈄㈄㔄㴄㴄㸄㔄 㨀㸄㴄䈄〄㨄䈄㴄㸄㔄 ㈀㜄〄㠄㰄㸄㐄㔄㤄䄄䈄㈄㠄㔄  рассматриваемого объекта с ок­ружающими телами. В свою очередь, ਀㼀㸄㈄㔄䀄䔄㴄㸄䄄䈄㴄䬄㔄 䄀㠄㬄䬄 㐀㔄㬄伄䈄䄄伄 㴀〄 䄀㸄䄄䀄㔄㐄㸄䈄㸄䜄㔄㴄㴄䬄㔄 㠀 䀀〄䄄㼄䀄㔄㐄㔄㬄㔄㴄㴄䬄㔄⸄ ἀ䀄㠄 䴀䈄㸄㰄  различают силы как распределенные по поверхности (на­пример, давление ਀㘀㠄㐄㨄㸄䄄䈄㠄 ㈀ 䀀㔄㜄㔄䀄㈄䌄〄䀄㔄Ⰴ 㐀〄㈄㬄㔄㴄㠄㔄 㼀㔄䄄㨄〄 㴀〄 㬀㔄㴄䈄䌄 䈀䀄〄㴄䄄㼄㸄䀄䈄㔄䀄〄⤄Ⰰ 䈀〄㨄 㠀 㼀㸄 㬀㠄㴄㠄㠄  (например, сопри­касание двух цилиндров при параллельном расположении их ਀㸀䄄㔄㤄⤄⸀ ἀ䀄㠄㰄㔄䀄䬄 㸀㄄㸄㜄㴄〄䜄㔄㴄㠄伄 㼀㸄㈄㔄䀄䔄㴄㸄䄄䈄㴄䬄䔄 䄀㠄㬄 㼀䀄㔄㐄☄猀栀礀㬀䄀䈄〄㈄㬄㔄㴄䬄 㴀〄 䀀㠄䄄⸄  8.По характеру действия принято ਀䀀〄㜄㬄㠄䜄〄䈄䰄 㴀〄㌄䀄䌄㜄㨄㠄 䄀䈄〄☄猀栀礀㬀䈀㠄䜄㔄䄄㨄㠄㔄 㠀 㐀㠄㴄〄㰄㠄䜄㔄䄄㨄㠄㔄⸄ ᴀ〄㌄䀄䌄㜄㨄〄 䄀䜄㠄䈄〄㔄䈄䄄伄  статической, если она не изменяется с течением времени (собственный вес ਀㨀㸄㴄䄄䈄䀄䌄㨄䘄㠄㠄⤄ 㠀㬄㠄 㠀㜄㰄㔄㴄伄㔄䈄䄄伄 㴀〄䄄䈄㸄㬄䰄㨄㸄 㰀㔄㐄㬄㔄㴄㴄㸄Ⰴ 䜀䈄㸄 䴀䐄☄猀栀礀㬀䐀㔄㨄䈄㸄㰄 䌀䄄㨄㸄䀄㔄㴄㠄㤄  можно пренебречь. Динамическая нагрузка учитывает эффект ускорения как ਀䄀〄㰄㸄㌄㸄 䈀㔄㬄〄Ⰴ 䈀〄㨄 㠀 䈀㔄㬄〄Ⰴ 㼀㔄䀄㔄㐄〄丄䤄㔄㌄㸄 㴀〄㌄䀄䌄㜄㨄䌄⸄ ᐀㠄㴄〄㰄㠄䜄㔄䄄㨄㠄㔄 㴀〄㌄䀄䌄㜄㨄㠄Ⰴ ㈀ 䄀㈄㸄丄  очередь, делят на ударные и повторно-переменные. Для ударной нагрузки ਀䔀〄䀄〄㨄䈄㔄䀄㴄㸄 䈀㸄Ⰴ 䜀䈄㸄 ㈀ 㰀㸄㰄㔄㴄䈄 㔀㔄 㼀䀄㠄㬄㸄㘄㔄☄猀栀礀㬀㴀㠄伄 䈀㔄㬄㸄Ⰴ ㈀䬄㜄䬄㈄〄丄䤄㔄㔄 㴀〄㌄䀄䌄㜄㨄䌄Ⰴ  обладает определенной кинетической энергией. Такая нагрузка получается, ਀㴀〄☄猀栀礀㬀㼀䀄㠄㰄㔄䀄Ⰴ 㼀䀄㠄 㜀〄㄄㠄㈄〄㴄㠄㠄 䄀㈄〄㤄 䄀 㼀㸄㰄㸄䤄䰄丄 㨀㸄㼄䀄〄⸄ 㰀䤀㸀ἀ㸄㈄䈄㸄䀄㴄㸄ⴄ㼀㔄䀄㔄㰄㔄㴄㴄䬄㔄 
нагрузки во времени изменяются циклически.

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀䈀 猀琀礀氀攀㴀∀洀猀漀ⴀ戀椀搀椀ⴀ昀漀渀琀ⴀ眀攀椀最栀琀㨀 渀漀爀洀愀氀∀㸀㰀匀倀䄀一  style="COLOR: black">Внутренние силы. Как ਀䌀㘄㔄 㸀䈄㰄㔄䜄〄㬄㸄䄄䰄Ⰴ ㈀㴄㔄䠄㴄㠄㔄 䄀㠄㬄䬄Ⰴ 㐀㔄㤄䄄䈄㈄䌄丄䤄㠄㔄 㴀〄 䈀㔄㬄㸄Ⰴ 㐀㔄䐄㸄䀄㰄㠄䀄䌄丄䈄 㔀㌄㸄⸄ ἀ䀄㠄㴄伄䈄㸄  представ­лять, что тело состоит из отдельных частиц, между которыми ਀䄀䌄䤄㔄䄄䈄㈄䌄丄䈄 䄀㠄㬄䬄 ㈀㜄〄㠄㰄㸄㐄㔄㤄䄄䈄㈄㠄伄⸄ ἀ䀄㠄 㐀㔄䐄㸄䀄㰄〄䘄㠄㠄 䈀㔄㬄〄 䀀〄䄄䄄䈄㸄伄㴄㠄伄 㰀㔄㘄㐄䌄 䜀〄䄄䈄㠄䘄〄㰄㠄  изменяются. При этом воз­никают дополнительные силы взаимодействия — упругие ਀䄀㠄㬄䬄Ⰴ 㨀㸄䈄㸄䀄䬄㔄 䄀䈄䀄㔄㰄伄䈄䄄伄 ㈀㔄䀄㴄䌄䈄䰄 䜀〄䄄䈄㠄䘄䬄 ㈀ 㼀㔄䀄㈄㸄㴄〄䜄〄㬄䰄㴄㸄㔄 㼀㸄㬄㸄㘄㔄㴄㠄㔄⸄ ⴀ䈄㠄  дополнительные силы взаимодействия между частицами тела будем называть ਀㰀䤀㸀㈀㴄䌄䈄䀄㔄㴄㴄㠄㰄㠄 䄀㠄㬄〄㰄㠄⸄㰀⼀䤀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀⼀倀㸀

Очевидно, что с увеличением нагрузки ਀䌀㈄㔄㬄㠄䜄㠄㈄〄丄䈄䄄伄 㠀 ㈀㴄䌄䈄䀄㔄㴄㴄㠄㔄 䄀㠄㬄䬄⸄ Ḁ㐄㴄〄㨄㸄 ㈀㴄䌄䈄䀄㔄㴄㴄㠄㔄 䄀㠄㬄䬄 㴀㔄 㰀㸄㌄䌄䈄 ㈀㸄㜄䀄〄☄猀栀礀㬀䄀䈄〄䈄䰄  до бесконечности, наступит момент, когда в окрестно­сти какой-либо точки они ਀㴀㔄 䄀㰄㸄㌄䌄䈄 䌀䀄〄㈄㴄㸄㈄㔄䄄㠄䈄䰄 㴀〄㌄䀄䌄㜄㨄䌄⸄ ἀ䀄㸄㠄㜄㸄㤄㐄㔄䈄 䀀〄㜄䀄䌄䠄㔄㴄㠄㔄 䈀㔄㬄〄⸄ Ḁ䈄䄄丄㐄〄 䄀㬄㔄㐄䌄㔄䈄Ⰴ 䜀䈄㸄  без зна­ния значений внутренних сил невозможно проводить оцен­ку ਀㼀䀄㸄䜄㴄㸄䄄䈄㠄⸄㰀漀㨀瀀㸀㰀⼀伀㨀倀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀⼀倀㸀

 

਀ ਀㰀⼀䠀吀䴀䰀㸀 �