਀㰀䠀䔀䄀䐀㸀 ਀㰀洀攀琀愀 栀琀琀瀀ⴀ攀焀甀椀瘀㴀∀䌀漀渀琀攀渀琀ⴀ吀礀瀀攀∀ 挀漀渀琀攀渀琀㴀∀琀攀砀琀⼀栀琀洀氀㬀 挀栀愀爀猀攀琀㴀甀琀昀ⴀ㠀∀⼀㸀 ਀㰀⼀䠀䔀䄀䐀㸀 ਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀㰀漀㨀瀀㸀㰀⼀伀㨀倀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀⼀倀㸀

 §

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀ᴀ㠄 㸀㐄㴄〄 㴀〄䌄㨄〄 㴀㔄 㸀㄄䔄㸄㐄㠄䈄䄄伄 ㄀㔄㜄  идеализированных схем реальных явлений, когда вводят некоторые упрощающие ਀㼀䀄㔄㐄㼄㸄㬄㸄㘄㔄㴄㠄伄 㠀 㴀㔄 䌀䜄㠄䈄䬄㈄〄丄䈄 㰀〄㬄㸄㜄㴄〄䜄〄䤄㠄㔄 䐀〄㨄䈄㸄䀄䬄⸄  㔄☄猀栀礀㬀 㬄䰄㴄䬄㤄 㸀㄄䨄㔄㨄䈄Ⰴ  освобожденный от несущественных особен­ностей, принято называть расчетной ਀䄀䔄㔄㰄㸄㤄⸄㰀⼀䤀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀匀倀䄀一  style="FONT-FAMILY: Arial; mso-bidi-font-family: 'Times New Roman'">

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀䈀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀㬀 䘀伀一吀ⴀ匀䤀娀䔀㨀 ㄀㄀瀀琀∀㸀℀䔄㔄㰄〄䈄㠄㜄〄䘄㠄伄  свойств материала.
нятым рассматривать материалы как однородную сплошную ਀䄀䀄㔄㐄䌄⸄ 㰀⼀䤀㸀ἀ㸄㐄 㸀㐄㴄㸄䀄㸄㐄㴄㸄䄄䈄䰄丄 㰀〄䈄㔄䀄㠄〄㬄〄 㼀㸄㴄㠄㰄〄丄䈄 㴀㔄㜄〄㈄㠄䄄㠄☄猀栀礀㬀㰀㸄䄄䈄䰄 㔀㌄㸄 䄀㈄㸄㤄䄄䈄㈄  от размеров выделенного из тела объема. Из понятия однородности вытекает понятие ਀䄀㼄㬄㸄䠄㴄㸄㤄 䄀䀄㔄☄猀栀礀㬀㐀䬄 㨀〄㨄 䄀䀄㔄㐄䬄Ⰴ 㴀㔄㼄䀄㔄䀄䬄㈄㴄㸄 㜀〄㼄㸄㬄㴄伄丄䤄㔄㤄 ㈀㔄䄄䰄 㸀㄄䨄㔄㰄⸄ ⴀ䈄㸄 㐀〄㔄䈄  возможность применять анализ бесконечно малых величин.При решении большинства задач в ਀䄀㸄㼄䀄㸄䈄㠄㈄㬄㔄㴄㠄㠄 㰀〄☄猀栀礀㬀䈀㔄䀄㠄〄㬄㸄㈄ 䄀䀄㔄㐄〄 䄀䜄㠄䈄〄㔄䈄䄄伄 㰀䤀㸀 ㄄䄄㸄㬄丄䈄㴄㸄 䌀㼄䀄䌄㌄㸄㤄⸄ 㰀⼀䤀㸀∀〄㨄㘄㔄  сплош­ная среда считается изотропной, т. е. свойства ее по лю­бым ਀㴀〄㼄䀄〄㈄㬄㔄㴄㠄伄㰄 㸀㐄㠄㴄〄㨄㸄㈄䬄⸄㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀匀倀䄀一  style="FONT-FAMILY: Arial; mso-bidi-font-family: 'Times New Roman'">

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀䈀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀㬀 䘀伀一吀ⴀ匀䤀娀䔀㨀 ㄀㄀瀀琀∀㸀℀䔄㔄㰄〄䈄㠄㜄〄䘄㠄伄  геометрии объекта расчета.
разие форм реальных объектов расчета можно свести к брусу ਀㠀㬄㠄 㸀㄄㸄㬄㸄䜄㨄㔄⸄㰀漀㨀瀀㸀㰀⼀伀㨀倀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀⼀倀㸀

਀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀⼀倀㸀

Брусом поперечным сечением, а линия, вдоль которой перемещался ее центр ਀䈀伄㘄㔄䄄䈄㠄Ⰴ᐀†㰀䤀㸀㸀䄄䰄丄 㰀⼀䤀㸀㄀䀄䌄䄄〄⸄ ᄀ䀄䌄䄄 㰀㸄㘄㔄䈄 㠀㰄㔄䈄䰄 䄀㔄䜄㔄㴄㠄㔄 㼀㸄䄄䈄㸄伄㴄㴄㸄㔄 㠀  пере­менное вдоль оси. В зависимости от формы оси брус может быть прямым или ਀㨀䀄㠄㈄䬄㰄Ⰴ 㼀㬄㸄䄄㨄㠄㰄 㠀㬄㠄 㼀䀄㸄䄄䈄䀄〄㴄䄄䈄㈄㔄㴄㴄䬄㰄⸄ ᄀ㸄㬄䰄䠄㠄㴄䄄䈄㈄㸄 㨀㸄㴄䄄䈄䀄䌄㨄䘄㠄㤄 㰀㸄㘄㴄㸄  рассматривать состоя­щими из элементов, имеющих форму ਀㄀䀄䌄䄄〄⸄㰀漀㨀瀀㸀㰀⼀伀㨀倀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀⼀倀㸀

Оболочкой В сопротивлении материалов, как и в теоретической механике, ਀㈀㈄㸄㐄㠄䈄䄄伄 㼀㸄㴄伄䈄㠄㔄 㰀䤀㸀䄀㸄䄄䀄㔄☄猀栀礀㬀㐀㸄䈄㸄䜄㔄㴄㴄㸄㤄 䄀㠄㬄䬄⸄ 㰀⼀䤀㸀ሀ 䀀㔄〄㬄䰄㴄䬄䔄 㨀㸄㴄䄄䈄䀄䌄㨄䘄㠄伄䔄  передача сил осуществляется всегда по площадке, а не через точку.Однако во многих

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀☀渀戀猀瀀㬀㰀⼀倀㸀

 

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀☀渀戀猀瀀㬀㰀⼀倀㸀

 

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀☀渀戀猀瀀㬀㰀⼀倀㸀

 

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀㰀⼀匀倀䄀一㸀☀渀戀猀瀀㬀㰀⼀倀㸀

 

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一 猀琀礀氀攀㴀∀䌀伀䰀伀刀㨀 戀氀愀挀欀∀㸀    ਀ 䄀㬄䌄䜄〄伄䔄☄渀戀猀瀀㬀☀渀戀猀瀀㬀 䈀〄㨄〄伄 䄀䔄㔄㰄〄䈄㠄㜄〄䘄㠄伄 ㈀㼄㸄㬄㴄㔄 㸀㼄☄猀栀礀㬀䀀〄㈄㐄〄㴄〄Ⰴ 㼀㸄䄄㨄㸄㬄䰄㨄䌄 ㈀ 䈀㸄䜄㨄〄䔄  тела, достаточно удаленных от места приложения силы, внут­ренние силы весьма ਀㰀〄㬄㸄 㜀〄㈄㠄䄄伄䈄 㸀䈄 㨀㸄㴄㨄䀄㔄䈄㴄㸄㌄㸄 䄀㼄㸄䄄㸄㄄〄 㔀㔄 㼀䀄㠄㬄㸄☄猀栀礀㬀㘀㔄㴄㠄伄⸄ ሀ䬄䄄㨄〄㜄〄㴄㴄㸄㔄 㼀㸄㬄㸄㘄㔄㴄㠄㔄  носит название принципа Сен-Венана.

਀㰀倀  style="MARGIN: 0cm 0cm 0pt 18pt; BACKGROUND: white; mso-layout-grid-align: none" ਀挀氀愀猀猀㴀䴀猀漀一漀爀洀愀氀㸀㰀匀倀䄀一  style="COLOR: black">Например, при расчете каната (рис. 7, а) можно ਀䀀〄䄄䄄㰄〄䈄☄猀栀礀㬀䀀㠄㈄〄䈄䰄 ㌀䀄䌄㜄 㨀〄㨄 䄀㠄㬄䌄 㰀⼀匀倀䄀一㸀㰀䤀㸀㰀匀倀䄀一  style="COLOR: black; mso-ansi-language: EN-US" lang=EN-US>Fб).
Та­кое упрощение возможно, ибо ਀䀀〄㜄㰄㔄䀄䬄 㼀㬄㸄䤄〄㐄㨄㠄Ⰴ 㼀㸄 㨀㸄䈄㸄䀄㸄㤄 㼀䀄㸄㠄䄄䔄㸄㐄㠄䈄 㼀㔄䀄㔄㐄〄䜄〄 䄀㠄㬄䬄 㨀〄㴄〄☄猀栀礀㬀䈀䌄Ⰴ 㰀〄㬄䬄 㼀㸄  сравнению с общи­ми размерами каната. Конечно, если в рассматриваемом ਀㼀䀄㠄㰄㔄䀄㔄 㴀㔄㸄㄄䔄㸄㐄㠄㰄㸄 㼀䀄㸄㠄㜄㈄㔄䄄䈄㠄 䀀〄䄄䜄㔄䈄 䄀〄㰄㸄㌄㸄 㨀㸄䌄䠄〄 ⠀䀀㠄䄄⸄ 㜀Ⰰ ㈀⤄Ⰰ ㈀ 㨀㸄䈄㸄䀄㸄㰄  подвешен груз, то введение сосредоточенной силы недопустимо. 

਀ ਀㰀⼀䠀吀䴀䰀㸀 �